|
|
Page:52
המנוגן לעבר נקודה מסוימת במרחב ( או ממנה והלאה ) ועוצמתו תלויה רק במרחק מנקודה זו , מכונה כוח מרכזי . מצאנו אפוא כי כל כוח מרכזי הוא כוח משמר . גם כוח הכבידה הוא כוח מרכזי . לכן הוא כוח משמר . הראינו זאת ביחידה 3 ( סעיף ( 2 . 2 עבור המקרה הפרטי של תנועה סמוך לפני כדור הארץ . עתה אנו נוכחים לדעת שהדבר נכון תמיד . אנרגיה פוטנציאלית של מערכת מטענים בסעיף הקודם עסקנו במטען q הנמצא בשדה חשמלי שנוצר על ידי מטען בודד Q , עתה נרחיב את הדיון למקרה כללי יותר . תחילה נניח שאת השדה יוצרים שני מטענים Q , Q הקבועים במקומותיהם . השדה בנקודה כלשהי , 4 הוא סכום וקטורי של השדות 1 E , E כמתואר באיור . 4 . 5 השדות E ו £ נתונים על ידי : _ - !_ Q 1 p _ 1 Q 2 ק £ 4 ^ 0 1 -0 n ' נניח שמזיזים את המטען q מהנקודה A למרחק קטן dr לאורך קו ישר ( איור . ( 4 . 6 נגדיר את הקו הזה כציר x העבודה שיש לבצע לשם כך היא dW = qE dr כאשר E הוא רכיב x של , E כלומר ההיטל של E על ציר dr ) x צריך להיות מספיק קטן כדי \ y E לא ישתנה כמעט לאורכו . נזכירך כי הכוח על מטען q בשדה E הוא , qE וכן שהעבודה שווה למכפלה של אורך הדרך ברכיב הכוח שבכיוון הדרך . ( מהדיון בפירוק של וקטור לרכיביו אנו זוכרים כי אם , E = E + E אזי E = £ ^ + JS ^ ( כאשר E ^ n E הם רכיבי x של E n E כהתאמה . ( לכן -. העבודה הדרושה כדי להזיז את q למרחק dr שווה אפוא לסכום של "העבודה שהייתה א » ור 4 . 6 איור : 4 , 5 השדה הכולל e של שני מטענים q , q הוא השקול הווקטורי של השדות 1 j % . e
|
|
|