2.3 גל מחזורי חד־ממדי כללי ופירוק פורייה

2 . 3 גל מחזור י חד ממדי כללי ופירוק פורייה הזכרנו קודם כי גל סינוס מתפשט בתווך , כאשר מקור הגל מתנודד בתנועה הרמונית . אם המקור מבצע תנועה מחזורית שאינה תנועה הרמונית y / 0 c ) , לא תהיה פונקציית סינוס , אך היא עדיין תהיה פונקציה מחזורית של ^ כלומר היא תהיה מורכבת מצורה יסודית שחוזרת על עצמה שוב ושוב , כדוגמת הפונקציות המתוארות באיור yKt )) 2 . 5 תהיה אז פונקציה מחזורית של , t אולם צורתה לא תהיה בהכרח זהה לצורתה של . ( yKx ) זהו גל מחזורי שאינו גל סינוס . גם בגל מחזורי כללי מוגדרים אורך הגל והתדירות , בדיוק כמו בגל סינוס , ומתקיימת המשוואה היסודית = . v Xf בסוף פרק 1 הצגנו את עקרון הסופרפוז » ציה . הוא נובע מהעובדה שאם פונקציה מסוימת מהווה פתרון למשוואת הגלים , ופונקציה אחרת — אף היא פותרת אותה , אזי גם הסכום שלהן ( או קומבינציה לינארית שלהן ) מהווה פתרון של המשוואה . מבחינה פיסיקלית פירוש הדבר שאם שני גלים מתפשטים בתווך בו זמנית , ההעתק הכולל בכל נקודה , בכל רגע , הוא סכום ההעתקים של שני הגלים הללו . אחת המסקנות של עקרון הסופרפוזיציה היא , שכאשר שני גלים נעים בכיוונים מנוגדים ונפגשים...  To the book